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중력

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1. 개요2. 역사3. 중력 법칙
3.1. 벡터 표현
4. 중력장
4.1. 질점계와 연속계4.2. 중력장의 역선
5. 중력 퍼텐셜6. 중력장에 대한 가우스 법칙7. 응용
7.1. 중력 법칙을 이용한 케플러 3법칙의 유도7.2. 구각 정리7.3. 지구 표면의 중력7.4. 중력 가속도와 인체
8. 일반 상대성 이론9. 기타10. 창작물에서11. 둘러보기

1. 개요

중력(重力, gravity)은 자연계에 존재하는 기본적인 네 가지 힘 가운데 하나로 모든 물질이 서로를 향해 끌어당기는 상호작용이다.

나머지 세 가지 기본 힘에 비해 매우 약하여[1] 일상 물체들의 특성이나 상호작용에는 영향을 미치지 못한다. 그러나 작용 범위가 무한하며 인력만 있어서 상쇄되지 않기에 거시적 범위에서는 유일하게 두드러지는 힘이다. 이로 인해 중력은 주로 천체의 생성과 진화, 그리고 주변 천체나 물체들의 궤적에 관여하며 궁극적으로 우주 전체의 구조를 결정한다.

'만유인력(萬有引力)'이라고 하기도 한다. 굳이 중력과 구분해서 쓰일 때는 '만유인력' 쪽이 '기본 상호작용으로서의 중력'을, '중력'이 '거시세계에서 관측되는 힘'을 의미할 때가 있다. "천체의 중력은 천체와 그 간섭을 받는 물체 간의 만유인력과 원심력의 합력으로 나타낸다."고 쓰는 용례 등이 그렇다. 이것은 영국물리학자 아이작 뉴턴이 저서 《자연철학의 수학적 원리(프린키피아)》를 저술할 때 사용한 'law of universal gravity(만유인력의 법칙)'를 근대 일본인 학자들이 한문으로 번역한 산물인데, 오늘날에는 이 만유인력이라는 표현이 학습자에게 혼동을 주기 쉽고[2] 직관적이지 않다는 비판을 받고 있다. 따라서 일각에서는 이를 '보편 중력'으로 번역하는 경우도 있다.

중력은 질량이 있는 모든 물체들이 서로를 향해 끌어당기는 힘(인력)이다. 알려진 것 가운데 가장 보편적인 힘이지만, 일상생활에서 발 아래에 있는 거대한 지구를 제외하고는 우리가 체감하지 못하는 힘이다. 이는 중력이 매우 작은 힘임을 보여준다. 중력이 보다 컸다면, 사람과 동식물, 물건들은 평소에도 서로를 잡아당겨 일상 생활에 제약을 받았을 것이고, 지구가 소행성만한 크기만 되어도 우리는 동일한 인력을 받았거나, 혹은 지구 크기의 행성에서 우리는 막대한 인력에 적응하지 못했을 것이다. 반대로 중력이 보다 약했다면, 지구는 달이나 수성처럼 대기를 붙잡지 못해 공기가 전부 우주로 날아갔을 것이며, 별과 행성은 훨씬 탄생하기 어려웠을 것이다.

중력은 인력만을 행사하며, 이로 인해 어느 한 곳에 수많은 원자가 결집되어 항성, 행성, 위성이 만들어질 수 있다. 매우 오랜 시간이 걸리는 과정이지만, 성간 물질(ISM)이 다양한 요인에 의해 분포가 불안정해지면 중력이 입자들을 한 데 모아 항성계와 항성을 만든다. 밀도가 매우 높은 태양 중심부의 수소 핵융합은 자체 질량에 의한 막강한 중력과 평형을 이루게 되어 오랜 시간동안 안정적으로 주변에 에너지를 발산한다. 이것을 받는 지구는 생명체에게 오랜 기간 넓고 안정적인 터전을 제공한다.

중력의 작용거리는 무한하다. 이는 전자기력도 동일하나, 중력은 전자기력과는 달리 상쇄가 불가능하기 때문에 거시적으로 더욱 두드러진다. 태양계의 행성들은 중력에 의해 태양에 붙잡혀 공전한다. 이는 일 년이라는 생명체에게 보편적인 생활 주기를 만들고, 달의 중력은 지구의 바닷물을 끌어당겨 조석 현상을 만든다. 태양계 너머로 은하, 은하단 등의 거대 구조가 유지되는 원인이기도 하다. 궁극적으로 우주 전체의 구조와 진화 과정 역시 중력이 관여할 수밖에 없다.

2. 역사

중력의 개념은 그간 여러 차례 큰 변화를 겪었다. 그 이유는 중력이 매우 약한 힘이라는 것, 바꾸어 말하자면 천문학적 단위에서만 유의미할 정도로 스케일이 큰 힘이라 인간이 임의로 통제할 수 없다는 데서 기인하는 점이 있다. 중력 물리학은 천문학과 우주론 등의 관측 위주 연구에 크게 의지해야 했으며 전자기학이 18세기 ~ 19세기에 통제 실험으로 빠르게 발전한 것과는 여러모로 다른 발전 양상을 보였다.
물리 세계에 대해 체계적으로 사유하여 고대 물리학을 정립한 아리스토텔레스는 중력을 사원소설 안에 포함하여 논하였다. 지구는 우주의 중심이며, 만물의 4원소는 흙, 물, 공기, 불로 갈수록 가벼워서 지구로부터 순서대로 쌓여 그 자리를 점하려는 것이 만물의 본성이라는 것이다. 아리스토텔레스의 과학관과 방법론은 중세 유럽 과학계에 큰 영향을 끼치고 많은 영감을 주었다. 하지만 아리스토텔레스의 이론은 시대적 한계가 너무 명백했고 중세 후기 실험적 결과들을 토대로 많은 점에서 비판받았다. 예를 들어, 그는 자유 낙하의 빠르기가 물체의 무게에 의존한다고 보았으나 실험 환경을 정교하게 통제했을 때 이는 공기 저항 등 다른 요인에 의한 2차적 결과로 보였다.
이후 과학에서 실험과 수학의 중요성이 강조되는 움직임이 나타났고, 그 열매는 17세기 과학 혁명기로 나타났다. 티코 브라헤의 천문 관측 자료를 바탕으로 요하네스 케플러에 의해 천문학에 기본적인 정량적 법칙(케플러의 법칙)이 마련되고, 갈릴레이에 의해 자유 낙하의 법칙이 정리되는 등 여건이 마련되면서 상호작용으로서 중력의 개념이 구체화되었다. 이후 마침내 고전 역학을 정립한 아이작 뉴턴이 1687년 저서 프린키피아를 통해 만유인력 법칙으로 그간의 파편적이던 중력 이론을 교통 정리하였다. 그에 따르면 중력은 질량을 가진 모든 것들이 서로를 향해 거리의 제곱에 반비례하는 크기로 잡아당기는 보편 인력이다.

정교하게 만들어진 수학적 관찰 법칙을 바탕으로 탄생한 뉴턴의 중력 이론은 천체물리학천체역학의 훌륭한 기반이 되었으며, 특히 태양계 내의 중력 작용을 매우 정교하게 설명하였다. 맨눈으로는 보이지 않는 해왕성의 존재를 천왕성의 궤도에만 의존하여 수학적으로 발견한 것은 그 활약의 절정이었다. 하지만 뉴턴의 이론은 개념적으로 원격 작용에 의존한다는 단점을 지니고, 또한 수성의 근일점 회전 현상을 설명하지 못하는 등 조금씩 한계가 발견되고 있었다.
20세기 초 등장한 상대성 이론은 시간과 공간이라는 역학의 주요 근간을 뒤바꾸어 물리학 전 분야에 걸쳐 강한 영향력을 행사하였으며, 그에 기반하여 만들어진 알베르트 아인슈타인일반 상대성 이론(1915)은 중력의 개념을 다시 한 번 크게 바꾸기에 이른다. 그는 중력의 보편적 낙하 성질과 (가우스, 리만 등에 의해 발전된) 비유클리드 기하학을 결합하여, 물질과 시공간의 동역학적 상호작용을 중력으로 재해석했다. 아인슈타인은 또한 질량 뿐만 아니라 시간과 공간 자체를 제외한 모든 것들이 중력의 원인과 대상이 된다고 설명하였다.

그의 이론은 (수학적으로) 훨씬 복잡하고, 해석이 까다로워 접근법을 체계화하는 데 많은 시간을 들여야 했지만, 뉴턴 역학이 풀지 못한 여러 문제들을 다시 짜인 프레임 속에서 해결해낼 수 있었고 중력 이론의 새로운 표준으로 서서히 자리잡았다. 다시 한번 인류는 한계를 뛰어넘어 태양계를 벗어나 1950년대 이후 먼 우주의 중력 현상들, 예를 들어 펄서, 블랙홀 등 보다 강력한 중력을 행사하는 천체나, 심지어 우주 전체까지 논할 수 있게 되었다. 중력파 역시 전자기파와 비교할 수 있을 정도로 현대 물리학의 매우 중요한 성과이다.

아인슈타인의 이론 역시 새로운 종류의 문제들을 조우하고 있다. 우주론에서 발생하는 여러 아리쏭한 문제들(암흑 물질, 암흑 에너지, 우주 상수 문제 등), 양자 중력 문제 등... 현대 물리학에서 중력은 가장 어렵고 궁극적인 문제들을 제시하고 있다. 그간 물리학의 거장으로 불린 뉴턴, 아인슈타인 모두 각각의 시대에서 중력을 정복했다는 공통점이 있다는 점을 고려하면, 다음 물리학의 거장은 다시 한 번 중력을 정복하는 자가 될 것이라고 추측해볼 수도 있다.

3. 중력 법칙

이 문서에서는 고전적인 중력을 서술하는 데 중점을 둔다.

중력을 가장 먼저 수식화하여 나타낸 것은 아이작 뉴턴으로, 그는 1687년 《자연철학의 수학적 원리》[3]에서 두 질점[4] [math(m_{1})], [math(m_{2})]이 존재하고 [math(r)]만큼 떨어져 있을 때, 작용하는 중력의 크기는

[math(\displaystyle F=G \frac{m_{1}m_{2}}{r^{2}} )]

라고 했다. 위 식에서 [math(G)]는 물리 상수중력 상수로, 실험적으로 측정된다.[5] 그 값은

[math( G = 6.674\ 30\ (15) \times 10^{ -11 }\ \mathrm{N \cdot m^{ 2 } \cdot kg^{ -2 }} )]

이다.[6]

3.1. 벡터 표현

위의 식은 중력의 정확한 크기를 나타낸다. 그러나 중력은 힘이다. 힘은 곧 벡터로, 크기와 방향을 모두 가지는 양이다. 위의 상황에서 방향을 구하기 위해, 아래와 같이 질량 [math(m_{1})], [math(m_{2})]의 위치 벡터를 각각 [math(\mathbf{r}_{1})], [math(\mathbf{r}_{2})]라 하자.

파일:나무_만유인력법칙_벡터.png

이때, [math(m_{1})]이 [math(m_{2})]에 가하는 중력[7] [math(\mathbf{F}_{12})]는 다음과 같이 쓸 수 있다.

[math(\displaystyle \mathbf{F}_{12}=-G \frac{m_{1}m_{2} (\mathbf{r}_{2}-\mathbf{r}_{1}) }{|\mathbf{r}_{2}-\mathbf{r}_{1}|^{3}} )]

대칭성에 의해 [math(m_{2})]가 [math(m_{1})]에 가하는 중력 [math(\mathbf{F}_{21})]은

[math(\displaystyle \mathbf{F}_{21}=-G \frac{m_{1}m_{2} (\mathbf{r}_{1}-\mathbf{r}_{2}) }{|\mathbf{r}_{1}-\mathbf{r}_{2}|^{3}}=-\mathbf{F}_{12} )]

임을 알 수 있다.

4. 중력장

위에서 중력은 벡터로 표기했다. 그런데, 중력을 유발하는 상대 질점을 가만히 놓은 상태에서 해당 점에 임의로 질점을 가져다 놓으면, 일관적으로 중력 벡터가 발생하여 방향은 같고 그 크기는 질점의 질량에 비례하게 된다. 따라서, 이 공통 벡터를 나타내는 양을 도입하면 유용하다. [math(1\text {kg})]의 질량을 갖는 시험 질점(test particle)이 받는 중력, 혹은 단위 질량 당 작용하는 중력을 중력장(Gravitational field)이라 한다. 즉, 어떤 계에 의한 중력 [math(\mathbf{F})]을 받는 질량 [math(m)]에 대해

[math(\displaystyle \mathbf{g} \equiv \frac{\mathbf{F}}{m} )]

을 중력장 [math(\mathbf{g})]라 한다. 이 때, 해당 지점에 놓은 (질량이 [math(m)]인) 질점이 받는 중력은

[math(\displaystyle \mathbf{F} = m\mathbf{g})]

라 나타낼 수 있다.

한편 중력장은 중력의 원천(source)이 주어져 있을 때 이를 고정시키고 주변 공간의 각 점에 시험 입자를 올려놓음으로써 그 크기를 측정할 수 있다. 이것은 원천이 놓인 점 [math(P)]를 제외한 공간 전체에 속하는 각 점 [math(X \in \R^3 - \{P\})]에서 정의된 벡터장(Vector field) [math(\mathbf{g}(X))]를 형성한다. 따라서, 각 중력원은 주변 공간에 고유의 중력장을 형성한다고 말할 수 있다.

이제부터 전자기학과 유사하게, 원천 지점(Source point)을 나타내는 위치 벡터 [math(\mathbf{r'})]과 중력장의 측정 지점을 나타내는 위치 벡터 [math(\mathbf{r})]를 정의하고자 한다.

파일:나무_만유인력법칙_벡터2_수정.png

따라서 질점 [math(M)]이 [math(\mathbf{r'})]에 위치할 때, [math(\mathbf{r})] 위치의 중력장을 측정하면,

[math(\displaystyle \mathbf{g(r)}=- \frac{GM(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}} )]

분리 벡터 [math(\boldsymbol{\xi} \equiv \mathbf{r-r'} )] 표현을 쓰면,

[math(\displaystyle \mathbf{g(r)}=-G \frac{M}{\xi^{2}} \hat{\boldsymbol{\xi}} )]

으로 쓸 수 있다.

4.1. 질점계와 연속계

만약 질점이 유한하게 분포하는 계에 의한 중력장을 측정한다고 해보자. [math(N)]개의 질점 [math(M_{i}\,(i=1,\,2,\,3,\, \cdots,\,N))]이 있다고 할 때, 이 계에 의한 중력은 각 질점에 의한 중력을 모두 합하면 될 것이다. 각 질점까지의 원천 벡터를 [math(\mathbf{r'}_{i})]라 놓으면,

[math(\displaystyle \mathbf{g(r)}=- \sum_{i=1}^{N} \frac{GM_{i}(\mathbf{r}-\mathbf{r'}_{i})}{|\mathbf{r}-\mathbf{r'}_{i}|^{3}} )]

이 될 것이다.

강체같은 무한한 질점이 모인 계는 연속계로 취급할 수 있어 밀도의 개념을 사용하면 된다. 어떤 질점계의 밀도를 [math(\rho(\mathbf{r'}) )]라 놓으면, 각 계의 미소 질량은

[math(\displaystyle {\rm d}M=\rho(\mathbf{r'})\,{\rm d}V' )]

프라임은 원천 지점에 대한 물리량임을 강조하기 위해 표시했다. 따라서 이 미소 질량에 의한 미소 중력장은

[math(\displaystyle {\rm d} \mathbf{g(r)}=- \frac{G(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}M=- \frac{G\rho(\mathbf{r'})(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}V' )]

따라서 계가 어떤 부피 영역 [math(V)]에 분포한다면, 이 영역에서 적분하면 중력장이 구해진다. 다만, 적분이 원천 영역을 기준으로 한다는 것에 유의하라.

[math(\displaystyle \mathbf{g(r)}=- \iiint_{V} \frac{G\rho(\mathbf{r'})(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}V' )]

물론, 위는 질량이 부피 영역에 분포할 때이고, 만약, 질량이 면적이나 선 영역에 분포한다면, 각각 표면 질량 밀도[8] [math(\sigma(\mathbf{r'}))], 선 질량 밀도[9] [math(\lambda(\mathbf{r'}))]를 사용하여,

[math(\displaystyle \begin{aligned} \mathbf{g(r)}&=- \iint \frac{G\sigma(\mathbf{r'})(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}a' \\ \mathbf{g(r)}&=- \int \frac{G\lambda(\mathbf{r'})(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}l' \end{aligned})]

로 쓸 수 있다.

4.2. 중력장의 역선

전기장에 대해 전기력선을 도입했듯, 중력장 자체도 장이므로 역선(Line of force)의 개념을 통해 시각화 할 수 있다.

이 역선은 결국 어떤 질점 혹은 질점계가 있고, 해당 계에 의해 측정 지점에 놓인 단위 질량이 받는 중력의 방향을 연속적으로 연결한 선이 된다.

아래는 한 질점에 대한 역선으로써, 방사적임을 알 수 있다.[10]

파일:중력선_1.png

아래는 질량이 같은 두 질점에 대한 역선이다. 사실 형태적으로만 보면, 같은 전하량의 두 음전하가 만드는 전기력선과 같다.

파일:나무_중력선_2_수정.png

5. 중력 퍼텐셜

기본적으로 중력은 보존력이기 때문에 다음과 같은 스칼라 퍼텐셜 [math(\Phi)]을 도입할 수 있다.

[math(\displaystyle \mathbf{g(r)} =-\boldsymbol{\nabla}\Phi\mathbf{(r)} )]

여기서 나온 스칼라 퍼텐셜 [math(\Phi)]을 중력 퍼텐셜이라 한다.

다음을 이용하면,

[math(\displaystyle \boldsymbol{\nabla} \left( \frac{1}{|\mathbf{r-r'}|} \right)=-\frac{\mathbf{r-r'}}{|\mathbf{r-r'}|^{3}} )]

중력 퍼텐셜을

[math(\displaystyle \Phi\mathbf{(r)}=-\frac{GM}{|\mathbf{r-r'}|} )]

으로 쓸 수 있음을 얻는다.

[math(N)]개의 질점계에서는 마찬가지 논법으로,

[math(\displaystyle \Phi\mathbf{(r)}=- \sum_{i=1}^{N} \frac{GM}{|\mathbf{r}-\mathbf{r'}_{i}|} )]


연속계는

[math(\displaystyle \Phi \mathbf{(r)}=- \iiint_{V} \frac{G\rho(\mathbf{r'})}{|\mathbf{r-r'}|}\,{\rm d}V' )]

으로 쓸 수 있다.

물론, 위는 관측점에 있는 단위 질량이 관측하는 퍼텐셜임에 유의해야 한다. 만약, 관측점에 질량 [math(m)]이 관측하는 퍼텐셜 에너지 [math(U)]을 구하려면,

[math(\displaystyle U\mathbf{(r)}=m \Phi\mathbf{(r)} )]

으로 계산해야 한다.

6. 중력장에 대한 가우스 법칙

중력장은 곧 장의 일종이므로 전기장과 같이 이제 선속(flux)의 개념을 도입할 수 있다. 어떤 폐곡면 [math(S)]을 생각하도록 하자. 이 폐곡면은 부피영역 [math(V)]를 감싼다. [math(S)] 표면을 통해 유출되는 중력 선속 [math(F_{g})]은 다음과 같이 구할 수 있다.

[math(\displaystyle F_{g}=\oiint_{S} \mathbf{g} \cdot {\rm d} \mathbf{a} )]

[math({\rm d} \mathbf{a})]는 폐곡면 [math(S)]의 미소 면적 벡터이며, 방향은 폐곡면을 수직으로 뚫고 나오는 방향이다. 윗 문단들의 내용을 참고하면,

[math(\displaystyle F_{g}=\oiint_{S} \left[ - \iiint_{V} \frac{G\rho(\mathbf{r-r'})}{|\mathbf{r-r'}|^{3}}\,{\rm d}V' \right] \cdot {\rm d} \mathbf{a} )]

으로 쓸 수 있다. 그런데, [math(S)]와 [math(V)]에 대한 적분은 독립적이기 때문에

[math(\displaystyle F_{g}=-G\oiint_{S} \frac{(\mathbf{r-r'}) \cdot {\rm d}\mathbf{a}}{|\mathbf{r-r'}|^{3}} \iiint_{V} \rho \,{\rm d}V' )]

형태로 쓸 수 있다. [math(S)]에 대한 적분은 결국 입체각 적분으로, 한 폐곡면을 대상으로 한다면, 그 값은 [math(4 \pi)]가 된다. [math(V)]에 대한 적분은 [math(S)]안에 든 총 질량이므로 이것을 [math(M)]이라 놓으면,

[math(\displaystyle F_{g}=-4 \pi G M )]

따라서 가우스 법칙과 유사하게

[math(\displaystyle \oiint_{S} \mathbf{g} \cdot {\rm d} \mathbf{a}=-4 \pi G M )]

를 얻는다. [math(M)]은 폐곡면 [math(S)] 안에 든 총 질량임에 유의한다.

발산 정리를 사용하면,

[math(\displaystyle \oiint_{S} \mathbf{g} \cdot {\rm d} \mathbf{a}=\iiint_{V} (\boldsymbol{\nabla} \cdot \mathbf{g}) \,{\rm d}V' )]

위의 내용을 사용하면,

[math(\displaystyle \iiint_{V} (\boldsymbol{\nabla} \cdot \mathbf{g}) \,{\rm d}V'=-4 \pi G \iiint_{V} \rho \,{\rm d}V' )]

을 얻는다. 그런데 잡은 영역은 임의로 잡은 것이므로

[math(\displaystyle \boldsymbol{\nabla} \cdot \mathbf{g}=-4 \pi G \rho )]

을 얻는다. 즉, 중력장의 근원(the Source of Gravity)은 질량임을 나타낸다.[11] 중력 퍼텐셜과 중력장 사이의 관계에 의해 위 식은 아래와 같이 바꿀 수도 있다.

[math(\displaystyle \nabla^{2} \Phi=4 \pi G \rho )]

이 편미분 방정식은 푸아송 방정식으로, 이 방정식을 풂으로써 중력 퍼텐셜과 중력장을 구할 수 있다.

7. 응용

7.1. 중력 법칙을 이용한 케플러 3법칙의 유도

질량 [math(M)]의 항성을 한 초점으로 하여, 질량 [math(m)]이 공전한다고 가정하고, 공전 궤도의 긴 반지름은 [math(r)]라 놓자. 단, 이 긴 반지름(r)은 질점 사이의 간격임에 유의하라.

태양계 행성들은 모두 이심률이 작기 때문에 근사적으로 원운동으로 간주할 수 있다. 따라서, 행성이 반지름 [math(r)]인 등속 원운동을 한다고 가정해도 무리가 없다.[12] 행성의 구심력은 곧 행성과 항성 사이에 작용하는 중력과 같다.

[math(\displaystyle \frac{mv^{2}}{r}=\frac{GMm}{r^{2}} \qquad \cdots \small{(1)} )]

그런데 행성의 공전 주기가 [math(T)]라면,

[math(\displaystyle v=\frac{2 \pi r}{T} \qquad \cdots \small{(2)})]

로 놓을 수 있다. (2)를 (1)에 대입하고 정리하면,

[math(\displaystyle \frac{4 \pi^{2} r}{T^{2}}=\frac{GM}{r^{2}} )]

따라서 다음과 같은 케플러 3법칙을 얻는다.

[math(\displaystyle T^{2}=\frac{4 \pi^{2} }{GM} r^{3} )]

즉,

[math(\displaystyle T^{2} \propto r^{3} )]

임을 알 수 있다.

타원 궤도일 때 증명한 것은 중심력 문서 혹은 케플러 법칙 문서를 참조하라.

7.2. 구각 정리

파일:나무_구각정리_개요.png
고전역학에서 중력장을 배우는 이상 벗어날 수 없는 유명한 문제로, 위와 같은 균일한 밀도를 가지는 구각(Spherical shell) 내·외부의 중력장의 크기가 어떻게 되는지 구하는 문제이다.

자세한 내용은 구각 정리 문서를 참조한다.

7.3. 지구 표면의 중력

지구 표면의 중력을 측정할 때에는 보통 중력 그 자체를 측정할 수 없기 때문에 중력 가속도를 측정한다. 지구의 중력 가속도는 위치에 따라 다르지만, 보통은 약 [math(9.8\,\mathrm{m/s^{2}})]이다. 그런데, 지구는 회전[13]을 하기 때문에 지구의 좌표계는 관성 좌표계가 아니다. 따라서 원심력이 나타남으로써 지구 위의 좌표계에서 측정되는 중력 가속도는 위도에 따라 차이가 난다. 자세한 것은 이 문서를 참고할 것.

7.4. 중력 가속도와 인체

파일:상세 내용 아이콘.svg   자세한 내용은 인공중력 문서
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인간이 지구상에서 중력 자체를 변화시킬 수는 없지만, 자유낙하나 원심 가속기 등을 통하여 중력이 변한 상황을 체험할 수는 있다. 이를 인공중력(Artificial gravity; Paragravity) 이라고 한다. 정확히는 중력을 바꾸는 것이 아니라 몸에 미치는 가속도를 바꾸는 것이지만, 사실 상대성 이론에 따르면 중력이 곧 가속도니까 실질적으로 다르지 않다.

인간은 최대 약 [math(\mathrm{9G})]까지 견딜 수 있다. 참고로 고성능 전투기가 선회할 때 받는 중력 가속도가 대략 [math(\mathrm{9G})]이다. 참고로 최신 전투기는 [math(\mathrm{9G})] 이상의 중력 가속도를 견딜 수 있는데 이는 안전계수라는 것이 존재하기 때문이다. 최대 [math(\mathrm{9G})]에서 움직이기로 설계된 비행기의 안전계수가 1.2라고 하면 [math(\mathrm{11G})]로 선회해도 부서지지 않을 정도로 튼튼하게 만든다. 대부분 비행기가 [math(\mathrm{9G})]이상으로 기동하지 않는 것은 인간이 버틸 수 있는 한계를 대략 [math(\mathrm{9G})] 정도로 보고있기 때문이다.

과거 존 폴 스탭 박사가 [math(322\,\mathrm{km})]으로 달리는 썰매를 급정거시키며 감속력으로 G를 재현하는 실험을 한 적이 있는데, 대략 1-2초간의 짧은 순간이긴 하지만 [math(\mathrm{46.2G})]를 견뎌냈다고 한다. 1-2초 정도라면 인간은 [math(\mathrm{46.2G})]에도 죽지 않고 버틸 수 있다는 것. 물론 이건 1954년이니까 가능했던 실험이고, 지금은 윤리적 문제에 부딪혀 이러한 실험은 불가능하다.

일반인 기준 보통 [math(5 \text{-}\mathrm{6G})]에서 의식을 상실하며, 고도로 훈련된 전투기 조종사들은 대략 [math(8 \text{-}\mathrm{9G})] 정도까지 버틸 수 있다고 한다.

8. 일반 상대성 이론

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현대 물리학에서는 뉴턴의 중력 이론보다 정확한 알베르트 아인슈타인의 일반 상대성 이론(1915)을 표준 중력 모델로 채택한다. 일반 상대성 이론과 기존의 중력 이론의 개념적인 차이는 다음과 같다. 각각의 개념에 관한 자세한 설명은 일반 상대성 이론 본문을 참고.

일반 상대성 이론은 현대의 중력 개념을 마련했다는 점에서 현대 물리학의 일부이지만, 이론적으로 완전한 양자화 방법이 마련되지 않아 고전 장론으로 분류된다. 그럼에도, 가장 탁월한 고전 이론이라 평가된다.[14]

중력이 원체 작은 힘이기도 하고, 보정항을 통해 일반 상대성 이론이 천문 관측에 영향을 주는 정도는 결코 크지 않기 때문에 태양계 안에서는 GPS 정도를 제외하고는 활용도가 떨어지지만 중성자별, 블랙홀이라면 이야기는 달라진다. 이들은 그 자체로 신기한 현상을 만들어내기도 하지만, 일반 상대론적 효과가 두드러지는 최적의 환경을 제공하기 때문에 이론을 검증하고 본격적으로 활용하기 위한 주무대가 된다. 통상 중성자별에서 압력은 밀도의 1/3에 달하며, 중성자별의 쌍성계는 중력파를 만든다. 블랙홀은 온갖 극단적인 중력 현상이 가능한 천체로서, 다양한 고전적 실험을 비롯하여 강력한 중력파, 틀끌림 현상 등을 일으킨다.

하지만 일반 상대성 이론이 가장 두드러지는 곳은 바로 우주 전체이다. 현대 우주론의 근간이 되는 일반 상대성 이론은 우주의 진화와 형태에 관한 여러 이론의 기반이 되며, 특히 현행 우주론의 기반이 되는 빅뱅 우주론을 낳았다. 우주 배경 복사, 외부 은하의 적색편이(허블 법칙), Ia 초신성의 적색편이와 관련한 일련의 데이터(암흑 에너지)는 현대 우주론적 관점에서 해명되었거나, 해명이 필요한 천문 현상이다.

8.1. 아인슈타인 방정식

일반 상대성 이론에서는 중력 현상을 설명하기 위해 기존의 중력장 방정식(푸아송 방정식)

[math(\nabla^2\Phi = 4\pi G\rho)]


이 아니라 미분기하학에 근거한 다음 방정식

[math(G_{\mu\nu} + \Lambda g_{\mu\nu} = kT_{\mu\nu})]


를 사용한다.[15] 이 방정식은 1915년 11월 25일 아인슈타인이 처음 발표하였다. 아인슈타인 하면 [math(E=mc^2)]이 가장 유명하지만 아인슈타인 방정식은 바로 이 중력 방정식을 말한다. (영어로는 아인슈타인 장방정식(Einstein Field Equations)이라고 부르기에 혼동이 없다.) 이 방정식은 천체의 일반적인 중력 작용, 블랙홀, 중력파는 물론 우주의 진화와 형태에 대해서도 설명하는 매우 범용적인 식이다.

고전 중력장 방정식과 마찬가지로 좌변은 중력장, 우변은 물질을 나타내지만 일반 상대성 이론의 개념에 맞게 좌변은 사실 시공간의 곡률로 구성된 양이다. 따라서, 이 방정식은 시공간과 물질이 어떤 방식으로 얽혀 있는지를 설명하는 방정식이라고 볼 수 있다. 슈뢰딩거 방정식이 뉴턴 법칙을 유도할 수 있듯 아인슈타인 방정식도 푸아송 방정식을 유도할 수 있다. 각각 파동 함수, 시공간의 곡률이라는 고전역학과는 전혀 다른 방식으로 구축된 것이라는 점도 공통점이다.

8.2. 슈바르츠실트 해

아인슈타인 방정식에는 몇가지 유용한 형태의 해가 있다. 중심 별에 관한 해 중에서 다음 슈바르츠실트 해는 가장 간단하면서도 범용성이 매우 높다. 카를 슈바르츠실트가 1916년 1월 발표하였다.[16][17][18]

[math(\displaystyle ds^2 = -\left(1 - \frac{2GM}{c^2r} \right)c^2dt^2 + \left(1 - \frac{2GM}{c^2r} \right)^{-1} dr^2 + r^2(d\theta^2 + \sin^2\theta d\phi^2))]


이 해는 중심별이 회전하지 않고, 구형 대칭성을 띤다는 상당히 이상적인 가정을 하지만 일반 상대성 이론의 고전적인 예측(근일점 세차운동, 적색 편이 등)들을 쉽게 유도할 수 있으며, 가장 간단한 블랙홀(슈바르츠실트 블랙홀)을 예견한다. 다만 현실의 블랙홀은 대부분 회전이 매우 빠른 커 블랙홀 또는 커-뉴만 블랙홀이다.

8.3. 중력파

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물체가 가속운동을 할 때 생성되는 시공간의 요동이 파동으로서 시공간으로 전달되는 것을 말한다. 일반 상대성 이론을 통해 예측된다.

LIGO 팀은 EST 2016년 2월 11일 오전 10:30에 중력파 검출 성공을 발표하였다.

8.4. 중력자

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입자 물리학의 관점에서, 중력을 매개하는 개념적 단위를 중력자(graviton)라 부른다. 실존하는지는 아직 알려져있지 않다. 자세한 것은 중력자 문서를 참고할 것.

9. 기타

10. 창작물에서

11. 둘러보기

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[1] 나머지 세 개 '강력', '전자기력', '약력'은 원자 단위에서 이루어진다.[2] 참조[3] Philosophiae Naturalis Principia Mathematica by Isaac Newton 1686,1687 (Latin)https://www.gutenberg.org/ebooks/28233[4] 질량만 존재하고, 크기는 존재하지 않는 물체. 현실에선 블랙홀의 특이점이 이에 해당하며 일반적인 물체의 경우 물체의 질량중심을 질점으로 취급한다.[5] 이 실험을 처음으로 고안한 것은 존 미첼, 값을 처음 측정한 것은 영국의 물리학자 헨리 캐번디시이며, 캐번디시는 비틀림 저울을 이용하여 중력 상수를 측정하였다. 자세한 내용은 이곳(영어)을 참고할 것.[6] 최근에는 행성 운동이나 수십억 광년 밖에서 벌어진 초신성 폭발을 관측한 자료를 기반으로, 이 중력 상수 자체도 우주의 시간의 흐름에 따라 변화하고 있는 것은 아닌가 하는 충격적인 가설이 제기되고 있다. 관련 기사[7] 즉, [math(m_{2})]가 [math(m_{1})]에 의해 받는 중력.[8] 단위 면적당 질량.[9] 단위 길이당 질량.[10] 구대칭에 의해서 반드시 방사적으로 존재할 수밖에 없다.[11] 발산 연산에서 나오는 항은 해당 장을 만드는 (원천)으로 해석한다.[12] 더 엄밀한 유도는 고전역학을 배우면 알 수 있다.[13] 자전과 공전.[14] The Einstein field equation is elegant and rich. No equation of physics can be written more simply. And none contains such treasure of applications and consequences. (...) (Misner et al. 『gravitation』 (1973) 42p.)[15] 단, [math(k)]의 값은 푸아송 방정식에서 유도했다. 자세한 내용은 아인슈타인 방정식 문서 참고.[16] (영역 Lluís Bel) Uber das Gravitationsfeld eines Massenpunktes nach der Einstenschen Theorie ,Karl Schwarzschild https://doi.org/10.48550/arXiv.0709.2257[17] (한국물리학회)물리 이야기 - 칼 슈바르츠쉴트 https://webzine.kps.or.kr/?p=5_view&idx=16682[18] 아인슈타인의 이론에 따른 질량 점의 중력장에 대해서 (Über das Gravitationsfeld eines Massenpunktes nach der Einsteinschen Theorie) Royal Prussian Academy of Science (Reimer, Berlin 1916, pp. 189-196) 저자: 카를 슈바르츠실트(Karl Schwarzschild) https://ko.wikisource.org/wiki/%EC%95%84%EC%9D%B8%EC%8A%88%ED%83%80%EC%9D%B8%EC%9D%98_%EC%9D%B4%EB%A1%A0%EC%97%90_%EB%94%B0%EB%A5%B8_%EC%A7%88%EB%9F%89_%EC%A0%90%EC%9D%98_%EC%A4%91%EB%A0%A5%EC%9E%A5%EC%97%90_%EB%8C%80%ED%95%B4%EC%84%9C[19] "The gravitational Force is weak. In fact, it's damn weak." At that instant a loudspeaker crashed to the floor from the ceiling. Feynman: "Weak, but not negligible." - 원문으로 볼 때, 중력 강의 중 스피커가 떨어진 것을 두고 마지막 말을 덧붙인 상황으로도 해석할 수 있다. 파인만의 재치를 엿볼 수 있다.[20] 전자기력은 강한 상호작용보다 약 200배 정도 약하다.[21] 초끈이론에서는 입자들의 안에 이 있다고 생각하는데, 중력자는 닫힌 끈이기 때문에 우리 시공간에 달라붙지 않아 다른 차원으로 새어나가기 때문에 중력이 작다고 설명한다.[22] 다만 이쪽은 어떤 것을 다루는지에 따라 달라진다. 전기자기력은 그냥저냥 평범하게 묘사되는 경우도 있지만 의 경우 답없는 먼치킨으로 묘사되는 경우가 대부분.[23] 강식장갑 가이버라는 SF 만화에서는 1부 최종보스인 리하르트 규오라는 캐릭터가 중력을 조작하는 각종 공격을 하며, 슈퍼로봇대전 시리즈에는 카리스마 악당으로 세계관 최강자 중 하나인 슈우 시라카와라는 과학자가 중력자를 무기로 사용하는 거대 로봇에 타고 덤벼든다. 전설거신 이데온이라는 SF 로봇 아니메에 등장하는 이데온이란 거대 로봇은 고대 외계인이 만들어낸 절멸무기인데 배에서 마이크로 블랙홀을 만들어내 이를 무기로 사용한다. 그리고 용자물 시리즈의 마지막 작품인 용자왕 가오가이가에서도 주역 기체인 가오가이가가 사용하는 비장의 무기인 골디온 해머는 중력파를 발생시켜 적들을 소립자 단위로 분해시켜 버릴 정도의 위력을 자랑한다.[24] 하프라이프라는 게임에 글루온 건이란 무기가 나오는데, 적을 구성하는 물질 내 글루온에 영향을 줘서 입자 수준에서 해체해버린다.[25] 사이어인의 행성인 베지터 행성도 고중력이었고 슈퍼맨의 초인적인 힘은 고향별인 크립톤과 지구 사이의 중력차에 의해서 나온다.[26] 창작물에서 이 방면의 원조격이라 할 수 있는 존재가 존 카터다. 보통 존 카터하면 2012년에 대차게 망한 영화만 떠올리지만 본래 이 영화의 원작은 100년도 더 전인 1912년에 나온 소설 "화성의 공주"다. 여기에서 주인공 존 카터는 지구보다 중력이 약한 화성에 가게 되면서 엄청난 초인이 된다. 아래에 서술된 슈퍼맨의 원조격이며 슈퍼맨과 마찬가지로 저중력에 적응해 약해지는 모습은 나오지 않았다.[27] 국제우주정거장에서 생활하는 사람들이 어떤지 생각해보면 쉽게 알 수 있다.

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